 |
電暈放電是氣體放電中最常見的一種放電，浪涌保護器其發生的條件是周圍電場強度低，而局部電場強度高，這個高場強通常是由物體上的細小結構尖端造成的。
電暈可分為交流電暈和直流電暈，各自的對外表現結果不同：
交流電場條件下的屯暈，其電離后的電荷無法遠離電暈點：
閩為在lotus后屯場的方向發生反向d(業，剛離開電離點的帶電離子又被電場牽回，與新電離的電荷復合，發㈩微光。電暈點外沒有多余電荷的積累：
白流電場下的電暈則不一樣，電離后，與外場極性相同的電荷會進入到產：生電暈的電極甲，極性相反的電荷在電場的作用下山外遷移。根據中國科學院的研究，大氣‘1，電荷的遷移速度為單位場強／約o．1mm／s，，十電荷離開電極表而后，電極表面的場強再次增強，電離將再次發生。所以，電暈放電址一個持續的放電過程
遷移出去的電荷，岡電極外的場強減弱而遷移逃度變慢，隨著離電暈點越遠，電場強度越低，遷移速度越慢，其遷移速度v有如下關系
v-dr／d~／(Jr，耳，9)
式十卜距放電點距離；
L———n，／r刨；
母——外電場；
耳——空間電荷建立的電場強度；
A：、耳為r、f的函數：
從定性角度來看，宇間電荷遷移位置是隨時間f塵／緩慢變化移動關系，其‘I’肛1，主要原岡是反極性空間電荷的遷移速度會隨著耳和耳逐步消弱而降低，從而影響后面電荷的移動速度。這就意味著中間電荷固旦的存在將慢慢掃‘展遷移、在空間堆積，浪涌保護器形成扇球形結構的反極性空間電荷層。當這個反極性空間電荷層有一定厚度和濃度后，放電點的整個空間電場的表現將不阿是’個尖端，而是個山反極性空間兒荷層構成的大尺寸球體。反極性窄間電荷層內的電場強度減小，電荷層以外中間的媽場強度得到下加強，電荷層邊緣在電氣距離上又與雷云越近，故可誘發雷電向電暈放電點方向移動，產牛了引雷效果
